可压缩流体方程
@督丽4816：纳维 - 斯托克斯方程是什么? - 作业帮
许池19366671300…… [答案] 纳维-斯托克斯方程Navier-Stokes equations 描述粘性不可压缩流体动量守恒的运动方程.简称N-S方程.因1821年由C.-L.-M.-H.纳维和1845年由G.G.斯托克斯分别导出而得名.在直角坐标系中,可表达为如图所示!其矢量形式为=-Ñp+ρF+μΔv,式中ρ...
@督丽4816：纳维 - 斯托克斯方程的介绍 -
许池19366671300…… 纳维-斯托克斯方程(英文名;Navier-Stokes equations),描述粘性不可压缩流体动量守恒的运动方程.简称N-S方程.粘性流体的运动方程首先由Navier在1827年提出,只考虑了不可压缩流体的流动.Poisson在1831年提出可压缩流体的运动方程.Saint-Venant在1845年,Stokes在1845年独立提出粘性系数为一常数的形式,现在都称为Navier-Stokes方程,简称N-S方程.在直角坐标系中,其矢量形式为=-Ñp+ρF+μΔv.
@督丽4816：流体运动的连续性微分方程是什么 -
许池19366671300…… 流体运动的连续性微分方程 利用质量守恒定律,可推出流体运动的连续性方程. 可压缩流体非恒定流的连续性微分方程表述如下: (3-18) 对不可压缩均质流体 =常数,上式简化为 (3-19) 对于不可压缩的流体,单位时间流经单位体积空间,流出和流入的流体体积之差等于零,即流体体积守恒.以矢量表示: 对不可压缩流体二元流,连续性微分方程可写为 (3-21) 利用式(3-19)和式(3-21),对于给定的流场,可以判定流动是否符合连续条件,或者说流动是否存在.
@督丽4816：何谓可压缩流体,不可压缩流体,理想流体 - 作业帮
许池19366671300…… [答案] 恩,首先流体都是可压缩的.但是对于低速流体来说,改变其密度往往需要很大的压力,所以对于Ma=0.3时,由于速度的增加,动能占气体总能量的比重越来越大.总压=静压+动压的低速近似不在成立,气体的流动状态应严格按照等熵关系式求的.此时...
@督丽4816：托克斯是什么意思? -
许池19366671300…… 科技名词定义中文名称:纳维-斯托克斯方程 英文名称:NavierStokes equation 定义:表达黏性流体运动的动量方程. 应用学科:航空科技(一级学科);飞行原理(二级学科)名称由来 Navier-Stoke...
@督丽4816：可压不可压缩流体计算 -
许池19366671300…… 等密度流体就是不可压缩流体,不过不可压缩流体在概念上更宽一些,因为可压缩流体在无旋的时候,和不可压缩流体计算结果差别就在于, 微分方程导数差(1-(V/C)^2)^(1/2)倍,C是音速. 所以V/C在0.3以下这个差别就看不出来, 于是把V/C在0.3以下的流动也近似看成不可压流体. 所以是不是不可压流体,关键看速度相对音速大小,空气音速340米/秒,把100米/秒以下速度的流体叫不可压. 而声速在海水中它的传播速度却达到1480米/秒,大约是空气中传播速度的4.5倍,这时即就是速度开到500米/秒,还可以认为是不可压缩流动
@督丽4816：连续性方程证明过程中,可压缩的流体偏ρ/偏t为何为0?他跟不可压缩的ρ等于定值有什么区别? - 作业帮
许池19366671300…… [答案] 正是因为密度为定值,密度不随时间变化所以密度偏导才等于零.
@督丽4816：伯努利方程原理? -
许池19366671300…… 伯努利方程 设在右图的细管中有理想流体在做定常流动,且流动方向从左向右,我们在管的a1处和a2处用横截面截出一段流体,即a1处和a2处之间的流体,作为研究对象.设a1处的横截面积为S1,流速为V1,高度为h1;a2处的横截面积为S2,...
@督丽4816：流体力学 欧拉方程 为什么可以压缩 -
许池19366671300…… 取流体微元建立直角坐标系 考虑x轴设微元内部压力p根据欧拉知p=p(xyzt) x轴假设t变yz相位置变找微元边界px=p(x)=p+(?p/?x)dx+(?p/?x)^2/(2!)dx^2+... 假设px线性则px=p+(?p/?x)dx(x取向右z) 故微元左侧p左=p-(?p/?x)dx/2p右=p+(?p/?x)dx/2 微元x轴总受力=(p右-p左)dydz=(?p/?x)dxdydz yz轴同理 故ρrdxdydz=?pdxdydz(r流体单位面积受力?p?p/?x+?p/?y+?p/?z) 即ρr=?p(欧拉公式) 取泰勒级数第项取流体所取微元内变化量近似值
许池19366671300…… [答案] 纳维-斯托克斯方程Navier-Stokes equations 描述粘性不可压缩流体动量守恒的运动方程.简称N-S方程.因1821年由C.-L.-M.-H.纳维和1845年由G.G.斯托克斯分别导出而得名.在直角坐标系中,可表达为如图所示!其矢量形式为=-Ñp+ρF+μΔv,式中ρ...
@督丽4816：纳维 - 斯托克斯方程的介绍 -
许池19366671300…… 纳维-斯托克斯方程(英文名;Navier-Stokes equations),描述粘性不可压缩流体动量守恒的运动方程.简称N-S方程.粘性流体的运动方程首先由Navier在1827年提出,只考虑了不可压缩流体的流动.Poisson在1831年提出可压缩流体的运动方程.Saint-Venant在1845年,Stokes在1845年独立提出粘性系数为一常数的形式,现在都称为Navier-Stokes方程,简称N-S方程.在直角坐标系中,其矢量形式为=-Ñp+ρF+μΔv.
@督丽4816：流体运动的连续性微分方程是什么 -
许池19366671300…… 流体运动的连续性微分方程 利用质量守恒定律,可推出流体运动的连续性方程. 可压缩流体非恒定流的连续性微分方程表述如下: (3-18) 对不可压缩均质流体 =常数,上式简化为 (3-19) 对于不可压缩的流体,单位时间流经单位体积空间,流出和流入的流体体积之差等于零,即流体体积守恒.以矢量表示: 对不可压缩流体二元流,连续性微分方程可写为 (3-21) 利用式(3-19)和式(3-21),对于给定的流场,可以判定流动是否符合连续条件,或者说流动是否存在.
@督丽4816：何谓可压缩流体,不可压缩流体,理想流体 - 作业帮
许池19366671300…… [答案] 恩,首先流体都是可压缩的.但是对于低速流体来说,改变其密度往往需要很大的压力,所以对于Ma=0.3时,由于速度的增加,动能占气体总能量的比重越来越大.总压=静压+动压的低速近似不在成立,气体的流动状态应严格按照等熵关系式求的.此时...
@督丽4816：托克斯是什么意思? -
许池19366671300…… 科技名词定义中文名称:纳维-斯托克斯方程 英文名称:NavierStokes equation 定义:表达黏性流体运动的动量方程. 应用学科:航空科技(一级学科);飞行原理(二级学科)名称由来 Navier-Stoke...
@督丽4816：可压不可压缩流体计算 -
许池19366671300…… 等密度流体就是不可压缩流体,不过不可压缩流体在概念上更宽一些,因为可压缩流体在无旋的时候,和不可压缩流体计算结果差别就在于, 微分方程导数差(1-(V/C)^2)^(1/2)倍,C是音速. 所以V/C在0.3以下这个差别就看不出来, 于是把V/C在0.3以下的流动也近似看成不可压流体. 所以是不是不可压流体,关键看速度相对音速大小,空气音速340米/秒,把100米/秒以下速度的流体叫不可压. 而声速在海水中它的传播速度却达到1480米/秒,大约是空气中传播速度的4.5倍,这时即就是速度开到500米/秒,还可以认为是不可压缩流动
@督丽4816：连续性方程证明过程中,可压缩的流体偏ρ/偏t为何为0?他跟不可压缩的ρ等于定值有什么区别? - 作业帮
许池19366671300…… [答案] 正是因为密度为定值,密度不随时间变化所以密度偏导才等于零.
@督丽4816：伯努利方程原理? -
许池19366671300…… 伯努利方程 设在右图的细管中有理想流体在做定常流动,且流动方向从左向右,我们在管的a1处和a2处用横截面截出一段流体,即a1处和a2处之间的流体,作为研究对象.设a1处的横截面积为S1,流速为V1,高度为h1;a2处的横截面积为S2,...
@督丽4816：流体力学 欧拉方程 为什么可以压缩 -
许池19366671300…… 取流体微元建立直角坐标系 考虑x轴设微元内部压力p根据欧拉知p=p(xyzt) x轴假设t变yz相位置变找微元边界px=p(x)=p+(?p/?x)dx+(?p/?x)^2/(2!)dx^2+... 假设px线性则px=p+(?p/?x)dx(x取向右z) 故微元左侧p左=p-(?p/?x)dx/2p右=p+(?p/?x)dx/2 微元x轴总受力=(p右-p左)dydz=(?p/?x)dxdydz yz轴同理 故ρrdxdydz=?pdxdydz(r流体单位面积受力?p?p/?x+?p/?y+?p/?z) 即ρr=?p(欧拉公式) 取泰勒级数第项取流体所取微元内变化量近似值
